吸附物，即吸附质）逐步进入被抽真空的样品管。进入样品管的吸附质分子很快便到达固体样品（即吸附剂）上每

一个孔的表面。如果样品既有微孔也有介孔，那么其吸附等温线应该包含如下几个阶段：

1）

极低压力下的微孔填充（相对压力小于 0.01）区：含微孔样品的等温线初始段呈明显大而陡的上升，然后弯

曲成平台。这一段曲线的数据可以表征微孔体积和微孔分布。因为其孔径接近于气体分子直径，所以选择正确的吸

附质气体是十分必要的。

2）

单层吸附区：随着越来越多的气体分子被导入系统，当微孔被填满，吸附质分子会在整个吸附剂表面形成

一个薄层。吸附等温线呈现像膝盖似的弯曲。

3）

多层吸附区：紧接着吸附曲线进入平台区，表明在这里发生了表面多层吸附。BET 理论恰恰需要在这个阶

段的吸附曲线数据计算比表面积。

4）

毛细管凝聚区：当相对压力大于0.4时，持续地多层吸附伴随着毛细管凝聚过程。毛细管凝聚即在孔道中的

被吸附气体随分压比增高转化为液体的过程，描述这一过程的经典方程是开尔文方程。该方程量化了平衡气体压力

与可以凝聚气体的毛细管尺寸的比例。利用Barrett,Joyner and Halenda （BJH） 法等计算方法可以根据平衡

气体压力计算孔径，得到累积的或微分孔径分布图。



随着吸附质平衡压力趋于饱和，吸附剂的孔道将被吸附质完全填充。如果知道吸附质的密度，就可以计算

出其所占的体积，然后就可以相应地计算出样品的总孔体积。如果此时我们将吸附过程逆向操作，从系统中逐

步减少气体量，就可以得到脱附等温线。

    由于吸附和脱附的机理不同，吸附和脱附等温线很少能够重叠。等温线的回滞现象与固体颗粒的孔形有关。