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反铁电体的基本特征

提供者:北京华测试验仪器有限公司   发布时间:2021/1/13  阅读次数:226次   进入该公司店铺我要询价

        反铁电性的概念,是美国科学家 Kittle 在 1951 年,根据宏观唯象理论提出的,其具体定义为:“反铁电体晶格内部的离子会发生与铁电体类似的自发化,但不同于铁电体,反铁电体内部相邻晶格具有方向相反的自发化,因而表现出零剩余化强度。”因此,反向平行排列的偶子是反铁电体区别于铁电体重要的特征,这在宏观上表现为总的自发化强度等于零。若对反铁电体施加电场强度大于反铁电体偶子反转所需的电场时,材料内部的偶子同向平行排列,这时材料就由反铁电相转变成了铁电相,具体过程如图 2.4 所示。使反铁电体偶子反转所需的电场就是材料的正向转折电场。

       反铁电体在电场作用下会发生铁电-反铁电相变,从而表现出双电滞回线,如图 2.5 所示。在自由状态下,反铁电体内偶子反向平行排列,表现为宏观化强度为零;在小电场加载下,电场使得部分偶子开始转向,宏观化强度开始增加;当电场大于材料的正向转折电场 EAF时,材料内部相邻偶子在电场作用下迅速转向实现同向平行,表现为宏观化强度迅速增加;若电场继续增加,已转变为铁电态的材料宏观化强度逐渐达到饱和。降低加载电场,材料的化强度逐渐减小;当外电场小于材料的反向转折电场 EFA 时,材料内部偶子恢复反向平行排列,宏观化强度急速减小,变回反铁电相。

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